장음표시 사용
481쪽
P R O P. LI. THEOR. XXXIX. Si Cylindrus fidus in ite longus in Fluido uniformi'in,Piso, circa axem postione dasum, uniformi cum motu revolva ur, est divisus impulsu solo agatur Huidum in orbem, perseveret autem Huidi pars unaquaeque uniformiser in motu juo; quia tempora 'risdica partium Fluidi sunt ut ipsarum di antiae ab axe Cylindri.
Sit A FL Cylindrus uniformiter circa axem s in orbem actus, SI cirCUlis Concentricis BGM, CHN, DIO, ERP, 8 c. distinguatur Flui-clum in orbes cylindricos innumeros concentricos solidos ejusdem crassitudinis. Et quoniam homogeneum est Fluidum δ), impressiones contiguorum orbium, in se mutuo factae, crunt per hypothesin ut corum translationes ab invicem, M superficies contiguae in quibus impro1siones fiunt. Si impressio in orbem aliquem major est, vel minor, CX Parte concava quam eX Parte convexa ; praevalebit impressio fortior, Sc motum orbis vel accelerabit vel retardabit, prout in eandem regionem Cum ipsius moto, Vel in Contrariam, dirigitur. Proinde ut orbis unusquisque in motu suo uniformitor Persevcret, debent impressiones ex parte iatraque sibi invicem aequari, A fieri in regiones contrarias. Unclo, cum impressiones sunt ut contiguae superficies M harum translationes ab invicem, erunt transsationes inverse Ut superficies, hoc est, inversu ut superficierum distantiae ah axe. Sunt autem disserentiae motuum angularium, Circa axem, Ut hae translationes applicatae ad distantias, sive Ut transsationes directe M distantiae inverse ; hoc est, conjunetis rationibus, ut quadrata distantiarum inversu. Quare, si ad infinitae rectae SABCDEin Partes singulas erigantur perpendicula, Aa, Bb, Cc, Dd, Ee, 8cc. ipsarum SA, SB, SC, SD, SE, S c. quadratis reciproce Proportionalia, M per terminos PerPendiculari-
482쪽
um duci intelligatur linea curva hyperbolica; crunt summae dis-I inrκ ferentiarum, hoc est, motus toti angulares, Ut respondentes sum- linearum Aa, Bb, Cc, Dd, Ee; id ust, si, ad constituendum Medium uniformiter fluidum, Orbium numerus augeatur Sc latitudo minuatur in infinitum, ut areae hyperbolicae his summis analogae Aain, Bbin, C in, Ddin, Eein, MC. Et tempora, motibus angularibus reciproce proPortionalia, crunt etiam his arcis reciproce proportionalia. Est igitur tempus periodicum particulae cujusvis D reciproce ut arca hoc est per notas Curvarum Quadraturas directu ut distantia sD. Q. E. D. Corol. I. Hinc motus angulares Particularum Fluidi sunt reciproce ut ipsarum distantiae ab axe Cylindri, Sc velocitates absolutae
Cores. a. Si Fluidum in vase cylindrico longitudinis infinitae
contineatur, cylindrum alium interiorem contineat, revolvatur autem cylindrus Uterque Circa axem commUnem, sintque revolutionum tempora ut ipsbrum semidiametri, Se perseveret Fluidi Pars unaquaeque in motu suo: erunt partium singularum tem-Pora periodica ut ipsarum distantiae ab axe cylindrorum. Corol. 3. Si Cylindro Se Fluido ad hunc modum motis addatur vel austratur communis quilibet motus angularis ; quoniam hoc
novo motu non mutatur attritus mutuus partium Fluidi, non mutabuntur motuS Partium inter se. Nam translationes partium ab invicem pendent ab attritu. Pars quaelibet in eo Perseverabit motu, qui, attritu Utrinque in contrarias Partes facto, non magis acceleratur quam retardatur.
Corol. 4. Unde si toti Cylindrorum S: Fluidi systomati auferatur motus omnis angularis Cylindri exterioris, habebitur motus Fluidi in cylindro quiescente. Corol. 5. Igitur si Fluido Se Cylindro exteriore quiescentibus, revolvatur cylindrus interior uni se iter; communicabitur motus Circularis Fluido, Sc paulatim per totum Fluidum Propagabitur; nec prius desinet augeri, quam Fluidi partes singulae motum Corollario quarto delinitum acquirant. Cores. 6. Et quoniam Fluidum conatur motum suum adhuc latius propagare, hujus impetu circumagetur etiam Cylindrus exterior nili violentur detentus ; M accelerabitur Hus motus, quoad '
483쪽
usque tempora periodica cylindri utriusque aequentur inter se. . Quod si cylindrus exterior Violenter detineatur, conabitur is motum Fluidi retardare ; ia, nisi Cylindrus interior, vi aliqua extrinsecus impressa, motum illum conservet, essiciet ut idem paulatim
Quae omnia in Aqua profunda stagnante experiri licct. P R O P. LII. THEOR. XL. Si Sphaera solida, in Fluido uniformi ae inmusto, circa HIione
rum, uniformi cum motu revolvatur, o uo hujus impat fusis agatur Fluidum in orbem ; perse ret autem Fluidi pars unes- quaeque uniformiter in motu suo e sco, quod tempora teriodica partium Fluidi erunt ut quadrata di antiarum d censro Sybaerae. .
f. I. Sit A FL Sphaera uni sormiter circa aXem S in orbem a ta, M circulis conccntricis BGM, CIIN, Dio, ΕΚ P, Scc. distinguatur Fluidum in orbes innumeros concentricos ejusdem crassitudinis v . Finge autem orbes illos esse solidos ς ; quoniam homogeneum cst Fluidum ' , impressiones contiguorum orbium, in se mutuo factae, erunt per hypothesin ut eorum translationes ab invicem M superficies continuae in quibus impressiones fiunt. Si impressio in orbem aliquem major est, Vel minose cX Parte concavis quam ex Parte convexa ς praevalebit impressio fortior, M v locitatem orbis vcI accelerabit vel retardabit, prout in eandem regionem cum ipsius motu, vel in contrariam, dirigitur. Proin do, ut orbis unusquisque in motu suo Perseveret uniformiter, de-hchunt impressiones ex patete utraque sibi invicem aequari; ia sicri in regiones contrarias. Unde, cum impressiones sint ut contiguae superficies Sc harum translationes ab invicem; erunt transsationes inverse ut superficies, hoc est, inverse Ut quadrata. distantiarum supersicierum a centro. Sunt autem differentiae.
Centro scilicti s , in plano aliquo per syliaerae polos ditino, intelligantur etreuli'innuia
meri omnium magnitudinum, qui eirca axem sphaerae conversi, spharieas superficies innumeraseircum centrum commune s essiciant, quibus tota moles liquida distinguatur in orbes innumeros ejusdem crassitudinis. Circuli acira, cRN, Di i Ex lineatio is Newtonianae sunt horum orbium AEquatore1.s Congelato utique liquore in orbibus fingulis separatim : ita tamen ut densias materiae uniformis, quae ante fuit, maneat. Dico liquorem tu orbιbut Angulis separatim congelandum esse. . Nempu
484쪽
motuum angularium circa aXem ut Liaratiae translationes applicatae ad distantias, sive ut translationcs directe M distantiae inversd; hoc est, conjunctis rationibus, Ut cubi distantiarum in-vem. Quare si ad rectae infinitae
SABCDE in Partes singulas erigantur Perpendicula Aa, Bb, Cc, Dd, Le, MC.iPsarum SA, SB, SC, SD, SE, MC. 8cc. cubis reciproch proponionalia, erunt summae disterentiarum, hoC est, motus toti angulares, ut respondentes summae linearum Aa, Bb, Cc, Dd, Ee: id est si ad constituendum Medium uniformiter fluidum, numerus orbium augeatur ia latitudo minuatur in infinitum ut areae hyperbolicae hiS summis analogae Aain, Bbin, Ccin, Ddin, Eein, MC. Et tem Pora Periodica, motibus angularibus reciproco proportionalia, erunt etiam his arcis reciproce proponionalia. Est igitur tempus periodicum orbis cujusvis DioreCi Proce ut arca Desin, hoc est, Per notaS Curvarum Quadraturas, directe ut quadratum distantiae s D. Id quod volui primo demon strat e. f. a. A centro Sphaerae ducantur infinitae rodiae quam plurimae, qUae CUm aXe datoS Contineant angulos, aequalibus differentiis se mutuo superantes; Sc his rectis circa aXem revolutis concipe orbos in annulos innumeros ς secari; M annulus unusquisque habebit annulos quatuor sibi contiguos, Unum interiorem, alterum cxteriorem, δοῦ duos laterales i . Attritu interioris ia exterioris non potest annulus unusquisque, nisi in motu juxta legem casus primi facto, aequaliter M in paries contrarias urgeri. Patet hoc ex clemonstratione Casus Primi. Et Propterea annulo
rum series quaelibet a globo in infinitum recta pergens, movebi
Nempe ut eorpora solida disjuncta tot effetat, quot stat orbes, nec in unum eorpus solidum conerescat. - Quoniam homogeneum erat Fluidum, & densitas materiae quae I.iquoris erat, ea in Cory ribus solidis, ex liquoris concietione factis, manet, ideirco dentitas materiar in unoquoque orbe uniformis, ti in omnibus eadem erit. Quapropter impressones contiguorum inbium, &e.
. Cum aequatoris plano parallelos. Nempe luperiorem alterum, alierum inferiorem in eadem sphaerica superfici
485쪽
tur pro lege casus primi, nisi quatenus impeditur ab attritu annulorum ad latera. At in motu hac lege facto attritus annulorum ad latera nullus est g ; neque ideo motum, quo minus hac lege fiat, impediet. Si annuli, qui a centro aequalitur distant, vel citius revolverentur vel tarditis juXta Polas quam juxta Eclipticam si, , tardiores accelerarentur, Sc Velociores retardarentur ab attritu mutuo, M sic vergerent semper tempora Periodica ad aequalitatem, pro lege casus Primi. Non impedit igitur hic attritus, quo minus motus fiat secundum linem casus primi, iapropterea lex illa obtinebit: hoc est, annutarum singulorum tempora Periodica erunt ut quadrata distantiarum ii sorum a centro globi. Quod volui secundo demonstrare. f. 3. Dividatur jam annulus unusquisque sectionibus transivcrsis in particulas innumeras constituentes substantiam absolute de uniformitor fluidam; ia quoniam hae sectiones non spectant ad legem motus circularis, sed ad constitutioncm Fluidi solummodo conducunt, Perleverabit motus circularis ut Prius. II is seistionibus annuli omnes quam minimi asperitatem M vim attritus mutui aut non mutabunt, aut mutabunt aequaliter. Et manente causarum proportione manebit effectuum ProPortio, hoc est, proportio motuum Se periodicorum temporum. Q. E. D. Caeteriim Cum motus CimulariS, M inde Orta vis centrifuga,. major sidad Eclipticam 'λ quam ad Polos ; debebit causa aliqua adesse, qua particulae singulae in circulis suis retineantur; ne materia, quae ad Eclipticam est ' ), recedat semper a centro, &, Per eXteriora Vorticiri migret ad Polos, indeque per axem ad Eclipticam h
circulatione Perpetua reVertatur. Corol. I. IllaC motus angulares partium Fluidi circa axem globi, sunt reciproce ut quadrata distantiarum a centro globi, velocitates absolutae reciproce ut eadem quadrata applicata ad distantias ab aXC.
Corol. 2. Si globus in Fluido quiescento, similari M insinito,.
circa axem positione datum, Uni mi Cum motu revolVntur, communicabitur motus Fluido in morem Vorticis, A motus iste Paulatim propagabitur in infinitum ; neque Prius cessabit in singulis Fluidi partibus accelerari, quam tempora Periodica singularum
Propter aequales moziis angulares annulorum omnium fusilena solidi orbis sphaeriei.
486쪽
PRINCIPIA MATII E M A T I C A. 433
partium smi ut quadrata distantiarum a Centro Globi. Corol. 3. Quoniam Vorticis partes interiores, ob majorcin 1liam velocitatem, atterunt M Urgent exteriores, motumque ipsiS ea actione Perpetuo communicant; Sc exteriores illi eandem motus quantitatem in alios adhuc exteriores simul tranSserunt, eaque actione servant quantitatem motus sui Plane inVariatam; patet, quod motus pcrpetuo transfertur a centro ad circumferentiam Vorticis, Sc per infinitatem circumferentiae absorbetur. Materia in ter sphaericas duas quasvis superficies Vortici concentricas nunquam accelerabitur, eo quod motum Omnem, a materia interiore, acceptum transfert semPer in eXteriorem .. Corol. 4. Proinde a l conservationem Vorticis constanter in eodem movendi statu, requiritur Principium aliquod activum, a quo globus eandem somPer quantitatem motus accipiat, quam imprimit in materiam Vorticis. Sine tali Principio neceste est, ut globus Sc Vorticis partes interiores, Propagantes semper motum suum in exteriores, neque novum aliquem motum recipientes, tardescant paulatim, Oe in orbem agi desinant. CoroI. 5. Si globus alter huic Vorticii, ad cortam ab ipsius centro distantiam, innataret, M interca Circa axem inclinatione cla-ttim vi aliqua constanter revolveretur; hujus motu raperetur Fluidum in Vorticem : M primo revolveretur hic Vortex novus M exiguuS, Una cum globo, circa centrum alterius, M interea latius scrperet ipsius motus, M paulatim propagaretur in infinitum, admodum Vorticis primi. Et eadem ratione, qua hujus globUS raperetur motu Vorticis alterius, raperetur etiam globus alterius motu hujus sic ut globi duo circa intermedium aliquod punctum revolverentur, teque mutuo, ob motum illum circularem, fogerent, nisi per vim aliquam cohibiti. Postea, si vires constanter improsila, quibus globi in motibus suis perseverant, cessarent, di omnia legibus Mechanicis permitterentur,. languesceret paulatim motus glaborum ob rationem in Corol. 3 M 4. assignatam M Vortices tandem conquiescerent. Corol. 6. Si globi plures, clatis in locis, circum axes positione
datos, CertiS Cum Velocitatibus constanter reVolVerentUr, silerent
Vortices totidem. in infinitum pergentes. Nam globi singuli ei
487쪽
dem ratione, qua unus aliquis motum suum propagat in infinitum. Propagabunt etiam motus suos in infinitum, adeo ut Fluidi infinitit ars unaquaeqUe eo agitetUr motu, qui ex omnium globorum actionibus rcsultat. Unde Vortices non definientur certis limitibus, sed in se mutuo Paulatim excurrent; gloinque, Per actiones Vorticum in se mutuo, Perpetuo movebuntur de locis suis, Uti in Corollario superiore expo1itum est; neque certam quamVis interso positionem servabunt, nisi per vim aliquam reiciati. Cessantibus autem viribus illis, sitim, in globos constanter ina Preside, Conservant hosce motus, materia, ob rationem in Corollario tertio Mquarto assignatam, Paulatim requiescet, & in vortices agi desinci. G H. 7. Si Fluidum similare claudatur in vase sphaerico, a Cglobi, ii, Centro consistentis, uniformi rotatione agatur in vorticem, globus autem M vas in candem Partem Cima aXem Clandem revol-Vantur, sint liae corum tempora periodica ut quadrata semidiametrorum : Partes Fluidi non prius perseverabunt in motibus suis sne accel cratione & rotardatione, quam sint corum tem lMra Periodica ut quadrata uittantiarum a centro Voriicis. Alia nulla Vorticis constitutio potest esse Pormanens. Corol. 8. Si vas, Fluidum inclusum, & globus et crvent hunc motum, & motu Plauterea comm Uni angulari, circa axem qUemvis clatum, revolvantur; quoniam hoc motu noVo non mutatur attritus partium Fluidi in se inviccm, non mutabuntur motus Partium inter se. Nam translationes partium inter se pendent ab attritu. Pars quaelibet in eo Persevcrabit motU, quo sit, Ut at
Corol. 9. Unde si vas quiescat ac detur motus globi, dahitur motus Fluidi. Nam concipe planum tran si re per axum globi, M
Hujus Corollarii veritatem sic ostendimus. A Vase, Globo, et I .iquore interPosito, i, o lege Corollarii 7. circumactis, ausuratur motus ' ii vis angularis erimmunis a. Motus angui. i iε qui in Globo reliquus est, dieatur a , qui in ot be quovis Liquoris crin, C; qua in in bu extimor κ r. seu vasis orbe, E. Erit igitur G- E ad c Φ a ut , ' ad SAL Et C in E . d ΕΦΣ ut sty ad Fc per Cor. 7 . Unde etiam c-FE ad xis 2 ut sE ad sA'. Hinc it ponatur Emo, ut vas abist Ara mutus ejus angularis parte κ, ad quietem redigatur, erit o. Φ E ad Z ut sE ad SA ; et c Φ Z: Σ ' sh : εC'. Plani, motu ejus qui globi est contrario circuitiarii, dica Ur motus angularis p. Tempus conversionis ejus lem plani dicatur . et Glohi, γ. Frit igitur π : γ 'ε- : P ; et . - ν r γ ι: Φ p : p. Sed π Φ γt γαsE' fA'. sid enim Newtonus posuit.ὶ Quzre G Φ ret ν αεE r xA . At vero sL et sA' G Φ 2 : E, niueo talis sit ν, qui efficiat ut vos 'ii iescat. Id enim a nohu o1-
488쪽
motu contrario revolvi; Scyone summam temporis revolutionis Lir εκ
hujus se revolutionis globi esse ad tempus revolutionis globi, ut 'μ' ' ' quadratum sumidiametri vasis ad quadratum semidiamctri globi: M tempora periodica Partium Fluidi, respectu plani hujus, erunt ut quadrata distantiarum suarum 1 centro globi ' .
Cores. I o. Proinde si vas Vol circa aXem o undem cum globo, vel circa diversum aliquem, data cum velocitate quacunque moveatUr,. labitur motus Fluidi. Nam si systemati toti auferatur vasis motus angularis, manebunt motus omnes iidem inter se qui prius, per Corol. 8. Et motus isti pen Corol. 9. dabunt ii Corol. II. Si vas Fluidum quiescant, de globus uniformi cum motu revolvatur, Propagabitur motus paulatim Per Fluidum totum in vas, M circumagetur vas, nisi violentur detentum ; neque prius desinent Fluidum M vas accelerari, quam sint corum tempora periodica aequalia temporibus periodicis globi. Quod si vas vi aliqua detineatur, vel revolvatur motu quovis constanti Sc uni informi, deveniet Medium paxilatim ad starum motus in Corollariis 8, 9 SE Io, definiti, nec in alio unqUam statu quocunque perseverabit. Deinde Vero, si, viribus illis cessantibus quibus vas Mglobus certis motibus re luebantur, Permittatur systema totum legibus Mechanicis ; vas de globus in se invicem agent medianto Fluido, neque motus suos in se mutuo per Fluidum propagare Prius cessabunt, quam eorum tempora periodica aequentur inter se,. M systema totum, ad instar corporis unius solidi, simul revolvatur. . Sesollamis. In his omnibus suppono Fluidum ex materia, quoad densitatem. 3c fluiditatem, Uniformi constare. Tale est, in quo globus idem eodem cum motu, in eodem temporis intervallo, motus similes M aequales, ad aequalas semper 1 sc distantias, ubivis in Fluido.
tensum est. Unde G in E r Z α siniν : ν. Et dividendo G i E G r P. Unde E ' P. Qi pr cum sit est Et B α sE : se sid entiri a nobis ostensum. erit e Φ ν r p α s ': sc'. Est au-lcm P ad Pinc ut motus angularis Plani; contraris eireumaeii, ad motum angularem, quo Partes Liquoris in orbe citri Plano illi admoventur. Unde ν erit ad p Φ e ut tempus conversionis Orbis oti N. ratione ejus Plani, ad tempus quo Pisnum ipsiun convertetur. Quare eam fit etiam P et C- Sc ' : SE , tempu1 Primum erit ad posterius ut quadratum ex sc ad quadratum ex 11. Et siniti modo de alio quovis orbe Liquoria ostendetur, ejus tempus convertendi, ratione Plani contrarie circi inacti, ad tempus, quo Planum ipsum eonvertitur, rationem habere quam quadratum, ex orbis ejus temidiametto. ad quadratum ex temidiametro vasis. E. D.
489쪽
constitutus, propagare Possit. Conatur quidem materia, per motum 1uum circularem, recedere ab a Xe Vorticis, M Propterea premit materiam omnem ulteriorem. Ex hac pressione sit attritus
partium sortior, M separatio ab invicem dissicilior; M per conie-quens diminuitur materiae fluiditas. Rursus si partes Fluidi sunt
alicubi crassiores, seu majores, fluiditaS ibi minor erit, ob pauciores superficies in quibus partes separentur ab invicem. In hujusmodi casibus deficientem fluiditat , vel lubi icitate partium,uci lentore, aliave aliqua conditione restitui suppono. Hoc nisi fiat, materia, Ubi minus fluida est, magis cohaerebit 8c segnior erit; ideoque motum tardius recipiet Sc longius Propagabit, quam pro ratione luperius assignata. Si figura vias non sit sphaerica.
movebuntur particuloe in lineis non circularibus, sed conformibus eidem vasis figurae, Se tempora Periodica crunt ut quadrata mediocrium distautiarum a centro quam proXime. In Partibus inter centrum S Circumferentiam, Ubi latiora sirint spatia, tardi res erunt motus; ubi angustiora, Velociores; neque tamen Particulae velociores Potent circumferentiam. Arcus enim describent
minus Curvos, Sc conatus 1 cccdendi a centro non minus diminuetur per decrementum hujus Curvaturae, quam augebitur Per in- Crementum velocitatis. Pergendo a spatiis angustioribus in latiora recedent Paulo longius :i centro, sed isto recessu tardcicent; M accedendo postea de latioribus ad angustiora accelerabuntur, Scsic per vices tardescent M accelerabuntur Paaniculae singulae in per
Ρctuum. Haec ita se habebunt in vale rigido. Nam in Fluido in sinito constitutio Vorticum innotulcit, Por Propositionis hujus
Proprietates autem Vorticum hac Propositione investigare conatus stim, ut Pertcntarem, siqua ratione Phaenomena Coelestia pervortices cxplicari possint. Nam Phaenoincnon est, quod Planetarum, circa Jovem revolventium, tempora Periodica sunt in ra-3ione sesquiplicata distantiarum a centro Jovis; Τί eadam regula obtinet in Planetis, qui circa Solem revolvuntur. obtinent autem hae regulae in Planctis utrisque quam accuratissime, quatenus Observationes Astronomicae haetenus prodidcre. Ideoque si Planetae illi a Vorticibus, circa Jovcm Sc Solem revolventibus, deferantur, debebunt etiam hi vortices cad m lege revolvi. Verum tempora periodica
490쪽
periodica partium Vorticis prodierunt in ratione duplicat1 distan- L κεα carum a centro motus : neque Potest ratio illa diminui M ad ra ' tionem sesquiplicatam reduci, nili vel materia Vorticis co fluidior sit, quo longius distat a Centro; vel resistentia, quae oritur ex defectu lubricitatis partium Fluidi, cx aucta Velocitate, qua Partes Fluidi separantur ab invicem, augeatur in majori ratione, quam
ea est, in qua velocitas augetur. Quorum tamen neutrum rationi Consentaneum videtur. Partes crassiores 8 minus 1luidae,
nisi graves sint in centrum, circumferentiam petent; M vertim mile est, quod, etiamsi demonstrationum gratia hypothesin talem, initio Sectionis hujus, proposuerim, ut Resistentia velocitati proportionalis esset, tamen Resistentia in minori sit ratione, quam ea velocitatis est. Quo concesso, tempora periodica partium Vorticis erunt in majori quam duplicata ratione distantiarum ab ipsius centro. Quod si Vortices uti aliquorum est opino celerius mo-Veantur Prope centrum, dein tardius usque ad Certiun limitem, tum denuo celerius juxta Circumferentiam ; Certe nec ratio sesquiplicata, neque alia quaevis certa ac determinata, obtinere potest.
Viderint itaque Philosophi, quo pacto Phaenomenon illud rationis sesquiplicatae per Vortices explicari possint. P R O P. LIII. T H Ε Ο R. LXI. Corpora, qtur in Vortice delata in orbem redeunt, ejusdem sunt dens Iatis cum Vortice, re eadem lege cium stylas partibus, quoad
velocitatem N cursis determinationem moventur - Nam si Vorticis pars aliqua exigua, cujus particulae, seu puncta physica, datum servant 1itum inter se, congelari sup natur: haec, quoniam neque quoad densitatem suam, neque quoad vim in sitam aut figuram suam mutatur, movebitur eadem lege ae prius :M Contra, si Vorticis pars congelata ia solida ejusdem sit densitatis Cum reliquo Vortice, M resolvatur in Fluidum ; movebitur haec eadem lege ac prius, nisi quatenus ipsius particulae, jam fluidae
factae, moveantur inter se. Negligatur igitur motus Particularum inter se, tanquam ad totius motum progressivum nil spectans, M motus totius idem erit ac prius. Motus autem idem erit Cum motu aliarum Vorticis partium, a centro aequaliter distan-VΟL. II. M m m tium,